Коронный ток между проволокой и поверхностью зависит от плотности ионов и их подвижности, а также от разности потенциалов и расстояния между проволокой и поверхностью. В общем случае плотность ионов пропорциональна разности потенциалов V. — V0. Для любой конфигурации проволок, расположенных на малом расстоянии от плоской поверхности, коронный ток можно представить следующим выражением: тт Располагая заземленный экран над проволокой, можно увеличить плотность ионов. Так как на экране не создается заряд, то напряжение между экраном и проволокой остается постоянным и плотность ионов, образующихся вокруг проволоки, также постоянна. Однако, поскольку на пластине заряд накапливается, большая часть ионов направляется к экрану. Так как на поверхности диэлектрика накапливается заряд, потенциал пластины увеличивается, а ток уменьшается. Когда ток становится равным нулю, процесс зарядки прекращается и потенциал пластины достигает своего максимального значения. Если пренебречь током в фотопроводящем диэлектрике, то скорость зарядки будет равна току, текущему к пластине, т. е. Когда темновой ток в диэлектрике пренебрежимо мал, представляет собой зарядный ток. Однако известно, что темновой ток в пленке фотопроводящего изолятора может влиять на скорость зарядки коронным разрядом и на максимальный заряд, который может быть удержан этой пленкой. Кроме того, темновой ток не пропорционален напряжению на пленке и обычно увеличивается очень быстро, когда заряд, находящийся на пленке, образует внутри нее сильное поле. Некоторые примеры соотношения между токами и электрическими полями в изолирующих пленках можно найти в работе. Так как на диэлектрической пленке накапливаются заряды, то ток, текущий к пленке, уменьшается, а ток утечки через пленку возрастает. Когда эти два тока становятся равными, потенциал пленки достигает максимального значения. При этом заряд стекает с той же скоростью, с какой ионы подходят к поверхности. Для иллюстрации этого эффекта с помощью выражения вычислена зависимость тока к пластине от потенциала пластины для двух напряжений короны. Там же представлены зависимости темновых токов в пленке аморфного селена толщиной 20 мк как функции отрицательного (а) и положительного (б) потенциалов поверхности. Довольно резкое увеличение темнового тока в этих пленках наблюдается при поверхностных потенциалах выше 300 в (отрицательный) и 400 в (положительный). ?
читать далее
Очувствление пластин
Ксерорентгенографические пластины перед экспонированием должны быть очувствлены. Это достигается равномерным осаждением электрических зарядов на поверхность селенового слоя в коронном разряде. Потенциал, до которого заряжается пластина, зависит от толщины селенового слоя. Промышленные селеновые пластины обычно заряжаются до 600 в. Зарядка до потенциала выше рекомендованного нежелательна, так как может послужить причиной появления на изображении точек. Это объясняется […]
Клиническая классификация туберкулеза
Клиническая классификация туберкулеза, принятая в основана на обширных исследованиях морфологов и сопоставлении полученных данных с клиническими картинами болезни в различные периоды процесса. Большую роль в построении современной номенклатуры туберкулеза сыграли рентгеноанатомические сопоставления, т. е. одновременное изучение рентгенограмм и патологоанатомических препаратов. Особенно важным это оказалось в отношении установления зависимости между различными формами поражения как в процессе […]
Значительные плевральные наслоения
У больных с цирротическим туберкулезом легких поражение бронхиального дерева, несмотря на отсутствие полости, было значительным: на большем протяжении в стенке бронхов сохранялись отек, гиперемия, воспалительная инфильтрация всех слоев специфическою и песпецифического характера. В некоторых участках эти изменения приводили к изъязвлению бронха. Отмечалось большое количество экссудативио-некротических туберкулезных бугорков в перибронхиальной ткани. Просветы бронхов то резко суживались, […]